一個以達林頓模式連接的BJT發射極-跟隨器電路

交流等效達林頓電路

在下圖中，我們可以看到一個以達林頓模式連接的BJT發射極-跟隨器電路。該對的基極通過電容C1連接到交流輸入信號。

通過電容器C2獲得的輸出交流信號與器件的發射極端子相關聯。

上述配置的仿真結果如下圖所示。在這里可以看到達林頓晶體管被具有輸入電阻r的交流等效電路所取代。我 以及表示為β的電流輸出源D我b

交流輸入阻抗可以按如下說明計算：

已解決的示例 2

現在讓我們解決上述交流等效發射極跟隨器設計的實際示例：

確定電路的輸入阻抗，給定r我= 5 kΩ

應用方程 12.15，我們求解方程如下：

Z我= 3.3 MΩ ?［5 kΩ + （8000）390 Ω）］= 1.6 MΩ

這是一個實用的達林頓設計，通過將 2N3055 功率晶體管與小信號 BC547 晶體管連接起來。

在信號輸入側使用一個100K電阻，將電流降低到幾米安。

通常，在基座電流如此之低的情況下，僅 2N3055 永遠無法照亮高電流負載，例如 12V 2

安培燈泡。這是因為2N3055的電流增益非常低，無法將低基極電流處理成高集電極電流。

然而，一旦另一個BJT（這里的BC547）與達林頓對中的2N3055連接，統一電流增益就會躍升到非常高的值，并允許燈以全亮度發光。

2N3055的平均電流增益（hFE）約為40，而BC547的平均電流增益（hFE）約為400。當兩者合并為達林頓對時，增益大幅上升到 40 x 400

= 16000，很棒不是嗎。這就是我們能夠從達林頓晶體管配置中獲得的功率，一個看起來普通的晶體管只需簡單的修改就可以變成一個非常有價值的設備。